Лабораторные работы по электротехнике

Анализа различий ВВЭР и РБМК Аксонометрические проекции http://kmatem.ru/ Американский абстрактный экспрессионизм Решение задач по физике примеры

Лабораторная работа № 1.4.

ИЗМЕРЕНИЕ МОМЕНТОВ ИНЕРЦИИ И МОДУЛЯ СДВИГА ТВЕРДЫХ ТЕЛ МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ

Цель работы:

Изучить динамику и кинематику крутильных колебаний.

Измерить моменты инерции твердых тел методом крутильных колебаний.

Измерить модуль сдвига проволоки.

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ОБОСНОВАНИЕ РАБОТЫ

Деформации кручения и сдвига

 Кручением называют вид деформации, характеризующийся взаимным поворотом поперечных сечений стержня (проволоки) под действием внешних сил с отличным от нуля моментом относительно его оси. Наиболее часто встречающимся на практике является кручение круглого прямого стержня, один из концов которого закреплен (рис.1.4.1). В результате действия вращательного момента внешних сил в поперечных сечениях стержня вследствие молекулярного

взаимодействия возникают касательные напряжения, создающие противодействующий момент сил , а сечение стержня, расстояние между которыми равно l поворачиваются одно относительно другого на угол . В упругой стадии деформации угол  мал.

В физике достаточно малый поворот принято характеризовать вектором , модуль которого равен углу поворота , а направление совпадает с осью поворота (причем так, что направление поворота отвечает правилу правого винта по отношению к направлению ). Как показывает опыт в упругой стадии кручения угол поворота  пропорционален моменту приложенных сил М. В векторном виде это запишем так

  (1)

 где f – положительная постоянная, связанная с модулем сдвига G стержня (см. ниже), его диаметром d и длиной l следующей формулой

   (2)

 В статическом случае момент внешних сил  компенсируется моментом упругости , т.е. , и поэтому соотношение (1) можно представить в виде

 . (3)

Соотношение (3) можно рассматривать как закон Гука для кручения в стадии упругой деформации.

 Модуль сдвига G характеризует сопротивление материала изменению формы при сохранении его объема.

Деформация сдвига тела, имеющего форму прямоугольного параллелепипеда ( рис 1.4.2), возникает под действием сил  и , приложенных по касательным к его противолежащим граням. Если действие сил будет равномерно распределено по всей поверхности соответствующей грани, то в любом сечении, параллельном этим граням, возникает тангенциальное напряжение.

  (4)

где S – площадь грани. Под действием приложенных сил тело деформируется так, что одна грань сместится относительно другой на некоторое расстояние а. Если тело мысленно разбить на тонкие, параллельные рассматриваемым граням слои, то каждый слой окажется сдвинутым относительно соседних с ним слоев. По этой причине деформация такого вида получила название сдвига. При деформации сдвига любая прямая, первоначально перпендикулярная к слоям, повернется на некоторый угол . При упругих деформациях угол  очень мал и оказывается, как показывает опыт, пропорциональным тангенциальному напряжению :

  (5)

где коэффициент G зависит только от свойств материала и называется модулем сдвига. Измеряется G в СИ в Паскалях (Па).

Крутильные колебания

Рассмотрим теперь явление, называемое крутильными колебаниями.

Установка, позволяющая создавать крутильные колебания состоит из штатива с зажимом для закрепления тонкой металлической проволоки, на нижнем конце которой можно подвешивать различные твердые тела (рисю1.4.3). Жестко закрепив концы проволоки в точках Аи В, повернем тело на малый угол   вокруг оси проволоки Z и отпустим его. Под действием сил упругости, возникающих при кручении проволоки, тело начнет совершать колебания вокруг оси Z. Их и называют крутильными колебаниями.

Так как это один из видов движения твердого тела вокруг фиксированной оси, то его уравнение движения запишется так (см. лаб. работу № 1.3)

  (6)

где I – момент инерции подвешенного тела относительно оси проволоки Z, а - момент сил упругости, действующих на тело со стороны проволоки, относительно той же оси. Но в соответствии с уравнением (3) . Тогда, учитывая, что , уравнение (6) можно представить в виде

  (7)

Это уравнение гармонических колебаний (см. лаб. работу №1.6). Его общее решение можно записать в виде

  (8)

где - максимальный угол закручивания проволоки (амплитуда колебаний), - начальная фаза колебаний, - циклическая частота колебаний, определяемая формулой

  (9)

Тогда период крутильных гармонических колебаний

   (10)

Формулу (10) можно использовать для косвенного измерения как момента инерции тела относительно произвольной оси (ее выбор определяется точкой подвеса тела), так и (с учетом формулы (2)) модуля сдвига материала проволоки.

Измерение момента инерции и модуля сдвига

Момент инерции твердого тела в ряде случаев можно легко рассчитать теоретически. В частности, момент инерции однородного диска (цилиндра), используемого в работе в качестве эталонного тела, относительно оси симметрии Z (рис.1.4.3) задается формулой

  (11)

где m и D – соответственно масса и диаметр диска.

Подвешивая на одной и той же проволоке эталонное тело с известным , а затем тело с неизвестным моментом инерции I, можно экспериментально определить промежутки времени и , в течение которых совершаются и  колебаний эталонным телом и телом с неизвестным моментом инерции. Тогда в соответствии с (10)

  (12)

  (13)

Разделив почленно (13) на (12) , после возведения  полученного равенства в квадрат находим

  (14)

В процессе проведения эксперимента целесообразно выбрать . Тогда с учетом (11) для неизвестного момента инерции получаем следующую расчетную формулу

  (15)

Для измерения модуля сдвига материала проволоки используется только эталонное тело. В этом случае из (11) и (12) с учетом (2) получаем

  (16)

Порядок выполнения работы

Измерить диаметр и длину проволоки.

Измерить массу и диаметр эталонного диска.

Подвесить к проволоке эталонный диск и измерить время  некоторого числа  крутильных колебаний (угол закручивания не должен превышать 30°).

Подвесить к проволоке за одну из его точек тело с неизвестным моментом инерции (прямоугольная пластина) и измерить время t такого же как для эталонного диска числа колебаний. По формуле (15) рассчитать момент инерции этого тела.

Действия по пункту 4 проделать еще раз для двух других точек подвеса (определив таким образом моменты инерции прямоугольной пластины относительно трех взаимно перпендикулярных осей).

По  известному времени  и соответствующему числу  колебаний эталонного диска рассчитать по формуле (16) модуль сдвига материала проволоки.

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

 С какими физическими величинами вы познакомились при изучении теории и в процессе выполнения работы. Дайте определения этих величии.

Какие физические законы необходимо знать для понимания настоящей лабораторной работы? Сформулируйте эти законы и объясните, как они применяются в работе.

Изобразите графически зависимость от времени , ,и проекции момента сил упругости на ось Z.

Рассчитайте теоретически моменты инерции ряда тел (диск, цилиндр, шар, конус, прямоугольный параллелепипед относительно разных осей (задача конкретизируется преподавателем)). Сравните полученные результаты с экспериментальными.

Получите формулу для расчета момента инерции (15) и формулу для расчета модуля сдвига (16).

  Справедливо ли следующее утверждение: “Если масса и радиусы шара и диска равны, то момент инерции шара меньше момента инерции диска?”

На главную